Defekti kristalnih rešetki. Prezentacija defekata u kristalima Prikaz defekta kristalnih rešetki
Defekti kristalna struktura Pravi metali koji se koriste kao konstrukcijski
materijali se sastoje od velikog broja kristala nepravilnog oblika. Ove
kristali
pozvao
zrna
ili
kristali,
A
strukturu
polikristalni ili granularni. Postojeće tehnologije proizvodnje
metali ne dozvoljavaju da se dobiju idealne hemijske čistoće, dakle
pravi metali sadrže atome nečistoće. Atomi nečistoće su
jedan od glavnih izvora defekata u kristalnoj strukturi. IN
U zavisnosti od svoje hemijske čistoće, metali se dele u tri grupe:
hemijski čist - sadržaj 99,9%;
visoka čistoća - sadržaj 99,99%;
ultrapure - sadržaj 99,999%.
Atomi bilo koje nečistoće oštro se razlikuju po veličini i strukturi
razlikuju od atoma glavne komponente, tako da je polje sila okolo
takvi atomi su izobličeni. Oko svih nedostataka pojavljuje se elastična zona.
distorzija kristalne rešetke, koja je balansirana zapreminom
kristal u blizini defekta u kristalnoj strukturi.
svojstveno svim metalima. Ova kršenja idealne strukture čvrstih tijela
imaju značajan uticaj na njihove fizičke, hemijske,
tehnološka i operativna svojstva. Nema koristi
ideje o defektima u stvarnim kristalima, nemoguće je proučavati te pojave
plastična deformacija, stvrdnjavanje i uništavanje legura itd. Defekti
kristalna struktura može se prikladno klasificirati prema njihovoj geometriji
oblik i veličina:
površine (dvodimenzionalne) su male samo u jednom pravcu i imaju
ravan oblik - to su granice zrna, blokova i blizanaca, granice domena;
tačke (nul-dimenzionalne) su male u sve tri dimenzije, njihove veličine nisu
više od nekoliko atomskih promjera su slobodna mjesta, međuprostorni atomi,
atomi nečistoća;
linearne (jednodimenzionalne) male su u dva smjera, au trećem
smjer su srazmjerni dužini kristala - to su dislokacije, lanci
praznine i međuprostorni atomi;
volumetrijski (trodimenzionalni) imaju u sve tri dimenzije relativno
velike veličine znače velike nehomogenosti, pore, pukotine, itd.; Površinski defekti su interfejsi
između pojedinačnih zrna ili podzrna u polikristalnom metalu, do
Ovo takođe uključuje defekte "pakovanja" u kristalima.
Granica zrna je površina s obje strane
kristalne rešetke se razlikuju po prostornoj orijentaciji. Ovo
površina je dvodimenzionalni defekt koji ima značajne dimenzije u
dvije dimenzije, au trećoj - njegova veličina je uporediva s atomskom. Granice zrna
- ovo su područja velike gustine dislokacija i nekonzistentnosti
struktura susjednih kristala. Atomi na granicama zrna su se povećali
energije u odnosu na atome unutar zrna i, kao posljedicu, više
imaju tendenciju uključivanja u različite interakcije i reakcije. Na granicama zrna
nema uređenog rasporeda atoma. Na granicama zrna tokom kristalizacije metala, oni se akumuliraju
formiraju se razne nečistoće, defekti, nemetalne inkluzije,
oksidnih filmova. Kao rezultat, metalna veza između zrna je prekinuta
a čvrstoća metala se smanjuje. Kao rezultat narušene granične strukture
oslabiti ili ojačati metal, što dovodi do toga
interkristalni (intergranularni) ili transgranularni (duž tijela zrna)
uništenje. Pod uticajem visoke temperature metal ima tendenciju smanjenja
površinska energija granica zrna zbog rasta i kontrakcije zrna
dužine njihovih granica. Kada su hemijski izloženi granicama zrna
pokazuju se aktivnijim i kao rezultat toga uništavanje korozije
počinje na granicama zrna (ova karakteristika je u osnovi mikroanalize
metali u proizvodnji poliranih profila).
Postoji još jedan izvor površinske distorzije kristala
metalna konstrukcija. Metalna zrna su međusobno pogrešno orijentirana u nekoliko
stepeni, fragmenti su pogrešno orijentisani po minutama, a blokovi koji čine
fragment, međusobno pogrešno orijentisan samo nekoliko sekundi. Ako
pregledajte zrno pri velikom povećanju, ispostavilo se da je unutar njega
Postoje oblasti pogrešno orijentisane jedna u odnosu na drugu pod uglom od 15"...30".
Ova struktura se naziva blok ili mozaik, a područja se nazivaju blokovi
mozaici. Svojstva metala će zavisiti i od veličine blokova i zrna, i
i na njihovu međusobnu orijentaciju. Orijentirani blokovi se kombiniraju u veće fragmente u
čija opšta orijentacija ostaje proizvoljna, dakle sva zrna
pogrešno orijentisani jedno prema drugom. Kako temperatura raste
dezorijentacija zrna se povećava. Termički proces koji uzrokuje podjelu zrna
na fragmente naziva se poligonizacija.
Razlika u svojstvima ovisno o smjeru u metalima je
naziv je anizotropija. Anizotropija je karakteristična za sve supstance sa
kristalna struktura. Dakle, zrna se u zapremini nalaze nasumično
Postoji približno isti broj atoma u različitim smjerovima i
svojstva ostaju ista, ovaj fenomen se naziva kvazi-anizotropija
(netačno – anizotropija). Tačkasti defekti su mali u tri dimenzije i veličine
približava se tački. Jedan od uobičajenih nedostataka je
slobodna mjesta, tj. mjesto koje nije zauzeto atomom (Schottkyjev defekt). Za zamjenu upražnjene pozicije
čvor, novi atom se može pomeriti, a duž se formira prazno mesto — „rupa“.
susjedstvo. Sa porastom temperature povećava se koncentracija slobodnih mjesta. Dakle
poput atoma. nalazi blizu površine. može isplivati na površinu
kristal. i atomi će zauzeti njihovo mjesto. nalazi dalje od površine.
Prisustvo slobodnih mjesta u rešetki daje pokretljivost atomima. one. dozvoljava im
proći kroz proces samodifuzije i difuzije. i na taj način obezbeđuje
uticaj na procese kao što su starenje, oslobađanje sekundarnih faza itd.
Drugi tačkasti defekti su dislocirani atomi
(Frenkel defekt), tj. atomi sopstvenog metala napuštaju čvor
rešetke i odvijao se negdje u internodijama. U isto vrijeme na mjestu
koji se kreće atom, formira se praznina. Koncentracija takvih nedostataka
mala. jer njihovo formiranje zahtijeva značajan utrošak energije. Svaki metal sadrži atome strane nečistoće. IN
U zavisnosti od prirode nečistoća i uslova pod kojima ulaze u metal, mogu
biti otopljeni u metalu ili postojati u obliku zasebnih inkluzija. On
svojstva metala najveći uticaj su strani rastvorene
nečistoće čiji se atomi mogu nalaziti u prazninama između atoma
osnovni metal - međuprostorni atomi ili na mjestima kristalne rešetke
osnovni metal - supstitucijski atomi. Ako su atomi nečistoće značajni
manje atoma osnovnih metala, tada formiraju intersticijske otopine, i ako
više - tada formiraju zamjenska rješenja. U oba slučaja rešetka postaje
neispravan i njegova izobličenja utiču na svojstva metala. Linearni defekti su mali u dvije dimenzije, ali u trećoj mogu
dostići dužinu kristala (zrna). Linearni defekti uključuju lance
slobodna radna mjesta. intersticijski atomi i dislokacije. Dislokacije su posebne
vrsta nesavršenosti u kristalnoj rešetki. Iz perspektive teorije dislokacije
razmatraju se čvrstoća, fazne i strukturne transformacije. Dislokacija
naziva se linearna nesavršenost koja formira zonu unutar kristala
smjena Teorija dislokacije prvi put je primijenjena sredinom tridesetih
Fizičari iz 20. stoljeća Orowan, Polyany i Taylor da opišu proces
plastične deformacije kristalnih tijela. Njegova upotreba je dozvoljena
objasni prirodu čvrstoće i duktilnosti metala. Teorija dislokacije je dala
sposobnost da se objasni ogromna razlika između teorijske i praktične
čvrstoća metala.
Glavne vrste dislokacija uključuju ivicu i vijak. Regionalni
nastaje dislokacija ako se ekstra
poluravan atoma, koja se naziva ekstraravnina. Njena prednost je 1-1
stvara linearni defekt rešetke koji se naziva rubna dislokacija.
Konvencionalno je prihvaćeno da je dislokacija pozitivna ako je u gornjem dijelu
dio kristala i označen je znakom “ ” ako se dislokacija nalazi na dnu
dijelovi - minus “T“. Dislokacije istog znaka se međusobno odbijaju, i
suprotno - privlače. Pod uticajem ivične napetosti
dislokacija se može kretati preko kristala (duž smične ravni) sve dok
doći će do granice zrna (blokova). Ovo stvara korak veličine
jedna međuatomska udaljenost. Posljedica je plastično smicanje
postepeno kretanje dislokacija u ravnini
smjena Širenje klizanja duž ravni
klizanje se dešava uzastopno. Svaki
elementarni čin pomeranja dislokacije iz
jedna pozicija u drugu se ostvaruje pomoću
puknuće samo jednog vertikalnog atoma
avion. Za pomicanje dislokacija je potrebno
znatno manja sila nego za tvrdu
pomicanje jednog dijela kristala u odnosu na drugi u ravni smicanja. At
kretanje dislokacije duž smjera smicanja kroz cijeli kristal
dolazi do pomaka njenog gornjeg i donjeg dijela samo za jednu međuatomsku
udaljenost. Kao rezultat kretanja, dislokacija izlazi na površinu
kristal i nestaje. Klizna stepenica ostaje na površini. Vijčana dislokacija. Nastaje nepotpunim pomicanjem kristala duž
gustina Q. Za razliku od ivične dislokacije, vijčana dislokacija
paralelno sa vektorom pomaka.
Dislokacije nastaju tokom kristalizacije metala tokom
„urušavanje“ grupe slobodnih mesta, kao iu procesu plastične deformacije
i fazne transformacije. Važna karakteristika dislokacijske strukture
su gustina dislokacija. Pod gustinom dislokacije se podrazumijeva
ukupna dužina dislokacije l (cm) po jedinici zapremine V
kristal (cm3). Dakle. dimenzija gustine dislokacije, cm-2. U
žareni metali - 106...108 cm-2. Kada je plastika hladna
deformacije, gustina dislokacija se povećava na 1011...1012 cm-2. Više
velika gustina dislokacija dovodi do pojave mikropukotina i
uništavanje metala.
U blizini dislokacijske linije, atomi su pomjereni iz
njihova mjesta i kristalna rešetka je izobličena, što
uzrokuje stvaranje polja naprezanja (iznad linije
dislokacije, rešetka je komprimirana, a ispod nje rastegnuta).
Vrijednost jediničnog pomaka ravnina
karakterizira Burgerov vektor b, koji
odražava i apsolutnu vrijednost pomaka i njegovu
smjer. Mješovita dislokacija. Dislokacija se ne može završiti unutra
kristal bez spajanja na drugu dislokaciju. Ovo proizilazi iz činjenice da
dislokacija je granica zone smicanja i uvijek postoji zona smicanja
zatvorenu liniju, a dio ove linije može proći duž vanjske
kristalna površina. Stoga se dislokacija mora zatvoriti
unutar kristala ili na kraju na njegovoj površini.
Kada se formira granica zone smicanja (linija dislokacije abcdf).
ravni presjeci paralelni i okomiti na vektor smicanja, i
opštiji slučaj zakrivljene dislokacijske linije gh. U odjeljcima av, cd i
ef je ivična dislokacija, au presjecima all i de je dislokacija vijka. Odvojite
dijelovi zakrivljene dislokacijske linije imaju ivicu ili vijak
orijentacije, ali dio ove krive nije ni okomit ni paralelan
vektor smicanja, a na ovim područjima dolazi do mješovite dislokacije
orijentacija. Plastična deformacija kristalnih tijela povezana je s količinom
dislokacije, njihova širina, pokretljivost, stupanj interakcije s defektima
rešetke itd. Priroda veze između atoma utiče na plastičnost
kristali. Dakle, u nemetalima sa njihovim krutim usmjerenim vezama
dislokacije su vrlo uske, zahtijevaju velika naprezanja za početak - u 103
puta veći nego za metale. Rezultat je krhki lom nemetala
se dešava ranije od smene.
Glavni razlog niske čvrstoće pravih metala je
prisutnost dislokacija i drugih nedostataka u strukturi materijala
kristalna struktura. Dobivanje kristala bez dislokacija
dovodi do naglog povećanja čvrstoće materijala.
Lijeva grana krive odgovara kreaciji
savršeno
bez dislokacija
filamentous
kristali (tzv. “brkovi”), snaga
što je blisko teorijskom. Sa ograničenim
gustina dislokacija i druga izobličenja
kristalno
rešetke
proces
smjena
javlja se lakše što je više dislokacija
nalazi u glavnom dijelu metala. Jedna od karakteristika dislokacije je vektor pomaka - vektor
Burgers. Burgers vektor je dodatni vektor koji je potreban
umetnite u opisanu konturu oko dislokacije da biste zatvorili
odgovarajući krug u rešetki idealnog kristala, otvoren
zbog prisustva dislokacije. Kontura nacrtana duž mreže oko područja, u
koja ima dislokaciju ispostavit će se da je otvorena (Burgers kontura). Gap
kontura karakterizira zbir svih elastičnih pomaka rešetke akumuliranih u
područje oko dislokacije je Burgersov vektor.
Za rubnu dislokaciju Burgersov vektor je okomit, a za vijčanu dislokaciju
dislokacija – paralelno sa dislokacijskom linijom. Burgers vektor je mjera
izobličenje kristalne rešetke zbog prisustva u njoj
dislokacije. Ako se dislokacija unese u kristal čistim smicanjem, tada je vektor
pomak i je Burgers vektor. Obris hamburgera može biti pomjeren
duž dislokacijske linije, rastegnute ili stisnute u smjeru okomitom na
dislokacijske linije, dok je veličina i smjer Burgersovog vektora
ostati konstantan. Kako se napon povećava, broj izvora dislokacije u
metala i njihova gustina se povećava. Pored paralelnih dislokacija
dislokacije nastaju u različitim ravnima i smjerovima. Dislokacije
utiču jedni na druge, sprečavaju jedni druge da se mešaju, svoje
uništenje (međusobno uništavanje) itd. (što je omogućilo J. Gordonu da figurativno
njihovu interakciju u procesu plastične deformacije nazivaju "intimnom"
život dislokacija"). Kako se gustoća dislokacija povećava, njihovo kretanje
postaje sve teže, što zahtijeva povećanje primijenjenih
opterećenje za nastavak deformacije. Kao rezultat toga, metal je ojačan, što
odgovara desnoj grani krive.
Dislokacije, zajedno sa drugim defektima, učestvuju u faznim prelazima.
transformacije, rekristalizacija, služe kao gotovi centri tokom taloženja
druga faza iz čvrstog rastvora. Duž dislokacija, brzina difuzije je
nekoliko redova veličine više nego kroz kristalnu rešetku bez defekata.
Dislokacije služe kao mjesto za koncentraciju atoma nečistoća, posebno
međuprostorne nečistoće, jer to smanjuje izobličenje rešetke. Ako pod utjecajem vanjskih sila nastaju dislokacije u metalu,
tada se elastična svojstva metala menjaju i uticaj počinje da utiče
znak početne deformacije. Ako je metal podvrgnut slabom
plastična deformacija opterećenjem istog predznaka, zatim kada se predznak promijeni
opterećenje, smanjenje otpornosti na početnu plastiku
deformacije (Baušingerov efekat).
Dislokacije koje nastaju tokom primarne deformacije uzrokuju
pojava zaostalih naprezanja u metalu, koja u kombinaciji sa
radni naponi kada se promijeni predznak opterećenja, uzrokuju smanjenje
granica popuštanja. Sa povećanjem početnih plastičnih deformacija
iznos smanjenja mehaničke karakteristike povećava.
Efekat
Bauschinger
očigledno
manifestuje se
at
beznačajan
početni
hladno stvrdnjavanje
Kratko
odmor
zakovan
materijala
eliminiše sve manifestacije
Baušingerov efekat. Efekat
značajno je oslabljen od
višestruko
ciklično
opterećenja
materijal
With
prisustvo male plastike
deformacije različitih predznaka. Svi navedeni nedostaci u kristalnoj strukturi dovode do
pojava unutrašnjih naprezanja. Po obimu, gde su
su uravnoteženi, razlikuju se naponi 1., 2. i 3. vrste.
Unutrašnja naprezanja prve vrste su zonska naprezanja,
koji se javljaju između pojedinih zona sekcija ili između pojedinačnih
dijelovi dijelovi. To uključuje termička naprezanja koja se pojavljuju
sa ubrzanim zagrevanjem i hlađenjem tokom zavarivanja i termičke obrade.
Unutrašnja naprezanja druge vrste - javljaju se unutar zrna ili između
susjedna zrna su zbog dislokacijske strukture metala.
Unutrašnji naponi treće vrste - nastaju unutar volumena naloga
nekoliko elementarnih ćelija; glavni izvor je tačka
defekti.
Unutrašnja zaostala naprezanja su opasna jer
zbrajaju trenutne radne napone i mogu dovesti do
prerano uništenje strukture.
Defekti u kristalima
Svaki pravi kristal nema savršenu strukturu i ima niz kršenja idealne prostorne rešetke, koja se nazivaju defekti u kristalima.
Defekti u kristalima se dijele na nul-dimenzionalne, jednodimenzionalne i dvodimenzionalne. Nuldimenzionalni (tačkasti) defekti se mogu podijeliti na energetske, elektronske i atomske.
Najčešći energetski defekti su fononi - privremena izobličenja u pravilnosti kristalne rešetke uzrokovana toplinskim kretanjem. Energetski defekti u kristalima uključuju i privremene nesavršenosti rešetke (pobuđena stanja) uzrokovane izlaganjem različitim zračenjima: svjetlosti, rendgenskim ili γ-zračenjem, α-zračenjem, neutronskim fluksom.
Elektronski defekti uključuju višak elektrona, nedostatke elektrona (neispunjene valentne veze u kristalu – rupe) i eksitone. Potonji su upareni defekti koji se sastoje od elektrona i rupe, koji su povezani Kulonovom silom.
Atomski defekti se javljaju u obliku praznih mesta (Schottkyjev defekt, slika 1.37), u obliku pomeranja atoma sa mesta na intersticijsko mesto (Frenkel defekti, slika 1.38), u obliku uvođenja strani atom ili ion u rešetku (slika 1.39). U ionskim kristalima, da bi se održala električna neutralnost kristala, koncentracije Schottkyjevih i Frenkelovih defekata moraju biti iste i za katione i za anione.
Linearni (jednodimenzionalni) defekti u kristalnoj rešetki uključuju dislokacije (prevedeno na ruski, riječ "dislokacija" znači "pomak"). Najjednostavniji tipovi dislokacija su rubne i vijčane dislokacije. O njihovoj prirodi može se suditi iz Sl. 1.40-1.42.
Na sl. 1.40, a struktura idealnog kristala prikazana je u obliku porodice atomskih ravni paralelnih jedna s drugom. Ako se jedna od ovih ravni lomi unutar kristala (slika 1.40, b), tada mjesto gdje se lomi formira rubnu dislokaciju. U slučaju vijčane dislokacije (slika 1.40, c), priroda pomaka atomskih ravni je drugačija. Nema prekida ni u jednoj atomskoj ravni unutar kristala, ali same atomske ravni predstavljaju sistem sličan spiralnom stepeništu. U suštini, ovo je jedna atomska ravan uvijena duž spiralne linije. Ako hodamo duž ove ravni oko ose dislokacije vijka (isprekidana linija na slici 1.40, c), tada ćemo se sa svakim okretanjem podizati ili spuštati za jedan korak vijka koji je jednak međuplanarnoj udaljenosti.
Detaljno proučavanje strukture kristala (koristeći elektronski mikroskop i druge metode) pokazalo je da se jedan kristal sastoji od velikog broja malih blokova, blago dezorijentiranih jedan u odnosu na drugi. Prostorna rešetka unutar svakog bloka može se smatrati prilično savršenom, ali dimenzije ovih područja idealnog reda unutar kristala su vrlo male: vjeruje se da se linearne dimenzije blokova kreću od 10-6 do 10-4 cm.
Bilo koja data dislokacija se može predstaviti kao kombinacija ivice i vijčane dislokacije.
Dvodimenzionalni (planarni) defekti uključuju granice između kristalnih zrna i redova linearnih dislokacija. Sama površina kristala se takođe može smatrati dvodimenzionalnim defektom.
Tačkasti defekti kao što su prazna mjesta prisutni su u svakom kristalu, bez obzira na to koliko je pažljivo uzgajan. Štaviše, u pravom kristalu, prazna mjesta se stalno stvaraju i nestaju pod utjecajem toplinskih fluktuacija. Prema Boltzmannovoj formuli, ravnotežna koncentracija PV slobodnih mjesta u kristalu na datoj temperaturi (T) određuje se na sljedeći način:
gdje je n broj atoma po jedinici volumena kristala, e je baza prirodnih logaritama, k je Boltzmannova konstanta, Ev je energija formiranja praznine.
Za većinu kristala, energija formiranja praznine je približno 1 eV, na sobnoj temperaturi kT » 0,025 eV,
dakle,
Sa porastom temperature, relativna koncentracija slobodnih mjesta raste prilično brzo: na T = 600° K dostiže 10-5, a na 900° K-10-2.
Slično se može zaključiti u vezi sa koncentracijom defekata prema Frenkelu, uzimajući u obzir činjenicu da je energija formiranja intersticijala mnogo veća (oko 3-5 eV).
Iako relativna koncentracija atomskih defekata može biti mala, promjene u fizičkim svojstvima kristala uzrokovane njima mogu biti ogromne. Atomski defekti mogu uticati na mehanička, električna, magnetska i optička svojstva kristala. Za ilustraciju daćemo samo jedan primjer: hiljaditi dio atomskog postotka nekih nečistoća u čistim poluvodičkim kristalima mijenja svoj električni otpor 105-106 puta.
Dislokacije, kao prošireni kristalni defekti, svojim elastičnim poljem iskrivljene rešetke pokrivaju mnogo veći broj čvorova od atomskih defekata. Širina dislokacijskog jezgra je samo nekoliko perioda rešetke, a njegova dužina dostiže više hiljada perioda. Procjenjuje se da je energija dislokacija reda veličine 4 10 -19 J po 1 m dužine dislokacije. Energija dislokacije, izračunata za jednu međuatomsku udaljenost duž dužine dislokacije, za različite kristale je u rasponu od 3 do 30 eV. Toliko velika energija potrebna za stvaranje dislokacija razlog je što njihov broj praktično ne zavisi od temperature (atermičnost dislokacija). Za razliku od slobodnih radnih mjesta [vidi formule (1.1), vjerovatnoća pojave dislokacija zbog fluktuacija termičkog kretanja je iščezavajuće mala za cijeli temperaturni raspon u kojem je moguće kristalno stanje.
Najvažnije svojstvo dislokacija je njihova laka pokretljivost i aktivna interakcija jedna s drugom i sa bilo kojim drugim defektima rešetke. Ne uzimajući u obzir mehanizam kretanja dislokacije, ističemo da je za izazivanje dislokacijskog kretanja dovoljno stvoriti mali posmični napon reda veličine 0,1 kG/mm2 u kristalu. Već pod uticajem takvog napona, dislokacija će se kretati u kristalu sve dok ne naiđe na bilo kakvu prepreku, a to može biti granica zrna, druga dislokacija, međuprostorni atom, itd. Kada naiđe na prepreku, dislokacija se savija, savija okolo. prepreku, formirajući širinu dislokacijsku petlju, koja se potom odvaja i formira zasebnu dislokacijsku petlju, a u području zasebne petlje za širenje ostaje segment linearne dislokacije (između dvije prepreke), koji pod utjecajem dovoljno vanjskog naprezanja, ponovo će se saviti i cijeli proces će se ponoviti. Dakle, jasno je da kada pokretne dislokacije stupe u interakciju s preprekama, broj dislokacija se povećava (njihovo množenje).
U nedeformisanim metalnim kristalima, 106-108 dislokacija prolazi kroz površinu od 1 cm2 tokom plastične deformacije, gustina dislokacija se povećava hiljadama, a ponekad i milionima puta.
Razmotrimo kakav uticaj kristalni defekti imaju na njegovu snagu.
Snaga idealnog kristala može se izračunati kao sila potrebna da se atomi (joni, molekuli) otkinu jedan od drugog, ili da se pomaknu, prevazilazeći sile međuatomske adhezije, odnosno idealnu snagu kristala treba odrediti proizvod veličine sila međuatomske veze na broj atoma, po jedinici površine odgovarajućeg preseka kristala. Smična čvrstoća pravih kristala je obično tri do četiri reda veličine niža od izračunate idealne čvrstoće. Tako veliko smanjenje čvrstoće kristala ne može se objasniti smanjenjem radne površine poprečnog presjeka uzorka zbog pora, šupljina i mikropukotina, jer ako je čvrstoća oslabljena za faktor 1000, šupljine morao bi zauzeti 99,9% površine poprečnog presjeka kristala.
S druge strane, čvrstoća monokristalnih uzoraka, u čijem se čitavom volumenu održava približno ista orijentacija kristalografskih osa, znatno je manja od čvrstoće polikristalnog materijala. Također je poznato da u nekim slučajevima kristali s velikim brojem defekata imaju veću čvrstoću od kristala s manjim brojem defekata. Čelik, na primjer, koji je željezo "pokvareno" ugljikom i drugim aditivima, ima znatno veća mehanička svojstva od čistog željeza.
Nesavršenost kristala
Do sada smo razmatrali idealne kristale. To nam je omogućilo da objasnimo niz karakteristika kristala. U stvari, kristali nisu idealni. Oni mogu velike količine prisutni su razni nedostaci. Neka svojstva kristala, posebno električna i druga, takođe zavise od stepena savršenstva ovih kristala. Takva svojstva se nazivaju strukturno osjetljivim svojstvima. Postoje 4 glavne vrste nesavršenosti u kristalu i nekoliko ne-glavnih.
Glavne nesavršenosti uključuju:
1) Tačkasti defekti. Oni uključuju prazna mjesta rešetke (slobodna mjesta), međuprostorne ekstra atome i nečistoće (supstitucijske nečistoće i međuprostorne nečistoće).
2) Linearni defekti.(dislokacije).
3) Planarni defekti. Uključuju: površine raznih drugih inkluzija, pukotine, vanjske površine.
4) Volumetrijski nedostaci. Oni uključuju same inkluzije i strane nečistoće.
Neveće nesavršenosti uključuju:
1) Elektroni i rupe su elektronski defekti.
2) Fononi, fotoni i druge kvazičestice koje postoje u kristalu ograničeno vrijeme
Elektroni i rupe
U stvari, oni nisu utjecali na energetski spektar kristala u nepobuđenom stanju. Međutim, u realnim uslovima, na T¹0 (apsolutna temperatura), elektroni i rupe se mogu pobuđivati u samoj rešetki, s jedne strane, a sa druge strane mogu biti ubrizgani (uvedeni) u nju izvana. Takvi elektroni i rupe mogu dovesti, s jedne strane, do deformacije same rešetke, as druge strane, zbog interakcije s drugim defektima, poremetiti energetski spektar kristala.
Fotoni
Ne mogu se posmatrati kao istinska nesavršenost. Iako fotoni imaju određenu energiju i impuls, ako ta energija nije dovoljna za generiranje parova elektron-rupa, tada će kristal u tom slučaju biti proziran za foton, odnosno slobodno će prolaziti kroz njega bez interakcije s materijalom. Uvršteni su u klasifikaciju jer mogu utjecati na energetski spektar kristala zbog interakcije s drugim nesavršenostima, posebno s elektronima i rupama.
Tačkaste nesavršenosti (defekt)
Na T¹0 može se ispostaviti da će energija čestica u čvorovima kristalne rešetke biti dovoljna za prijenos čestice od čvora do intersticijalnog mjesta. Šta radi svaki određene temperatureće odgovarati njegovoj specifičnoj koncentraciji takvih točkastih defekata. Neki defekti će se formirati zbog prijenosa čestica iz čvorova u intersticijska mjesta, a neki od njih će se rekombinirati (smanjenje koncentracije) zbog prijelaza sa intersticijalnih mjesta na čvorove. Zbog jednakosti protoka, svaka temperatura će imati svoju koncentraciju točkastih defekata. Takav defekt, koji je kombinacija intersticijalnog atoma i preostalog slobodnog mjesta), cancia) je defekt prema Frenkelu. Čestica iz pripovršinskog sloja, zbog temperature, može doći do površine), površina je beskrajni ponor za ove čestice). Tada se formira jedan slobodni čvor (vakancija) u sloju blizu površine. Ovo slobodno mjesto može biti zauzeto dublje ležećim atomom, što je ekvivalentno kretanju slobodnih mjesta dublje u kristal. Takvi defekti se nazivaju Schottkyjevi defekti. Može se zamisliti sljedeći mehanizam nastanka defekata. Čestica s površine kreće se duboko u kristal i u debljini kristala pojavljuju se ekstra intersticijski atomi bez slobodnih mjesta. Takvi defekti se nazivaju anti-Shottky defekti.
Formiranje tačkastih defekata
Postoje tri glavna mehanizma za formiranje točkastih defekata u kristalu.
Stvrdnjavanje. Kristal se zagrijava na značajnu temperaturu (povišenu), a svaka temperatura odgovara vrlo specifičnoj koncentraciji točkastih defekata (ravnotežna koncentracija). Na svakoj temperaturi uspostavlja se ravnotežna koncentracija točkastih defekata. Što je temperatura viša, to je veća koncentracija točkastih defekata. Ako se zagrijani materijal naglo ohladi na ovaj način, tada će se u tom slučaju ovi višak točkasti defekti pokazati zamrznutim, što ne odgovara ovoj niskoj temperaturi. Tako se dobija višak koncentracije točkastih defekata u odnosu na ravnotežnu.
Udar na kristal vanjskim silama (poljima). U tom slučaju, energija dovoljna za formiranje točkastih defekata se dovodi do kristala.
Ozračenje kristala visokoenergetskim česticama. Zbog vanjskog zračenja moguća su tri glavna efekta u kristalu:
1) Elastična interakcija čestica sa rešetkom.
2) Neelastična interakcija (jonizacija elektrona u rešetki) čestica sa rešetkom.
3) Sve moguće nuklearne transmutacije (transformacije).
U 2. i 3. efektu, prvi efekat je uvijek prisutan. Ove elastične interakcije imaju dvostruki učinak: s jedne strane, manifestiraju se u obliku elastičnih vibracija rešetke, što dovodi do stvaranja strukturnih defekata, s druge strane. U tom slučaju energija upadnog zračenja mora premašiti graničnu energiju za nastanak strukturnih defekata. Ova granična energija je obično 2-3 puta veća od energije potrebne za formiranje takvog strukturnog defekta u adijabatskim uslovima. Pod adijabatskim uslovima za silicijum (Si), adijabatska energija formiranja je 10 eV, energija praga = 25 eV. Za formiranje praznine u silicijumu potrebno je da energija spoljašnjeg zračenja bude najmanje veća od 25 eV, a ne 10 eV kao kod adijabatskog procesa. Moguće je da pri značajnim energijama upadnog zračenja jedna čestica (1 kvant) dovodi do stvaranja ne jednog, već nekoliko defekata. Proces može biti kaskadno.
Koncentracija točkastih defekata
Nađimo koncentraciju defekata prema Frenkelu.
Pretpostavimo da postoji N čestica u čvorovima kristalne rešetke. Od toga, n čestica se kretalo od čvorova do međuprostora. Neka je energija nastanka defekta po Fresnelu Eph. Tada će vjerovatnoća da će se druga čestica pomaknuti iz čvora u međuprostor biti proporcionalna broju čestica koje još uvijek sjede u čvorovima (N-n), a Boltzmannov množitelj, to jest ~. I ukupan broj čestica koje se kreću od čvorova do međuprostora ~. Nađimo broj čestica koje se kreću od međuprostora do čvorova (rekombinuje). Ovaj broj je proporcionalan n, i proporcionalan broju praznih mjesta u čvorovima, tačnije vjerovatnoći da će čestica naletjeti na prazan čvor (to jest, ~). ~. Tada će ukupna promjena u broju čestica biti jednaka razlici ovih vrijednosti:
Vremenom će tokovi čestica od čvorova do međuprostora i u suprotnom smjeru postati jednaki jedni drugima, odnosno uspostavlja se stacionarno stanje. Pošto je broj čestica u međuprostoru mnogo manji od ukupnog broja čvorova, n se može zanemariti i. Odavde ćemo naći
– koncentracija defekata po Frenkelu, gdje su a i b nepoznati koeficijenti. Koristeći statistički pristup koncentraciji defekata po Frenkelu i uzimajući u obzir da je N' broj međuprostora, možemo pronaći koncentraciju defekata po Frenkelu: , gdje je N broj čestica, N' broj međuprostora.
Proces nastanka defekata po Frenkelu je bimolekularni proces (2-dijelni proces). Istovremeno, proces nastanka Schottkyjevih defekata je monomolekularni proces.
Schottkyjev defekt predstavlja jedno slobodno mjesto. Provodeći slično razmišljanje kao za koncentraciju defekata po Frenkelu, dobijamo koncentraciju defekata prema Schottkyju u sljedećem obliku: , gdje je nsh koncentracija defekata prema Schottkyju, Esh je energija formiranja defekata prema Schottky. Budući da je Schottkyjev proces formiranja monomolekularan, onda, za razliku od Frenkelovih defekata, nema 2 u nazivniku eksponenta. Proces formiranja, na primjer, Frenkelovih defekata, karakterističan je za atomske kristale. Za jonske kristale, defekti, na primjer Schottky, mogu se formirati samo u parovima. To se događa zato što je za održavanje električne neutralnosti ionskog kristala potrebno da parovi jona suprotnih predznaka istovremeno izlaze na površinu. Odnosno, koncentracija takvih parnih defekata može se predstaviti kao bimolekularni proces: . Sada možemo pronaći omjer koncentracije Frenkel defekta i koncentracije Schottky defekta: ~. Energija formiranja parnih defekata prema Schottky Eru i energija formiranja defekata po Frenkel Efu su reda 1 eV i mogu se međusobno razlikovati za nekoliko desetina eV. KT za sobne temperature je reda veličine 0,03 eV. Onda~. Iz toga slijedi da će za određeni kristal prevladavati jedna specifična vrsta točkastih defekata.
Brzina kretanja defekta po kristalu
Difuzija je proces kretanja čestica u kristalnoj rešetki na makroskopskim udaljenostima zbog fluktuacija (promjena) toplinske energije. Ako su pokretne čestice čestice same rešetke, onda govorimo o samodifuziji. Ako kretanje uključuje čestice koje su strane, onda govorimo o heterodifuziji. Kretanje ovih čestica u rešetki može se izvesti pomoću nekoliko mehanizama:
Zbog kretanja međuprostornih atoma.
Zbog kretanja slobodnih radnih mjesta.
Zbog međusobne zamjene mjesta međuprostornih atoma i slobodnih mjesta.
Difuzija zbog kretanja intersticijskih atoma
U stvari, to je dvostepene prirode:
Intersticijski atom se mora formirati u rešetki.
Intersticijski atom se mora kretati u rešetki.
Položaj u međuprostoru odgovara minimalnoj potencijalnoj energiji
Primjer: imamo prostornu rešetku. Čestica u međuprostoru.
Da bi se čestica kretala s jednog intersticijalnog mjesta na susjedno, mora savladati potencijalnu barijeru visine Em. Učestalost skokova čestica iz jednog međuprostora u drugi bit će proporcionalna. Neka frekvencija vibracija čestica odgovara međuprostorima v. Broj susjednih internodija je jednak Z. Tada je frekvencija skokova: .
Difuzija zbog kretanja slobodnih mjesta
Proces difuzije zbog slobodnih radnih mjesta je također proces u 2 koraka. S jedne strane, moraju se formirati slobodna radna mjesta, s druge strane se moraju seliti. Treba napomenuti da slobodno mjesto (slobodni čvor) gdje se čestica može kretati također postoji samo određeni dio vremena srazmjerno gdje je Ev energija formiranja praznine. A frekvencija skokova će imati oblik: , gdje je Em energija kretanja slobodnih mjesta, Q=Ev+Em je aktivacijska energija difuzije.
Kretanje čestica na velike udaljenosti
Razmotrimo lanac identičnih atoma.
Pretpostavimo da imamo lanac identičnih atoma. Nalaze se na udaljenosti d jedna od druge. Čestice se mogu kretati lijevo ili desno. Prosječni pomak čestica je 0. Zbog jednake vjerovatnoće kretanja čestica u oba smjera:
Nađimo srednji kvadratni pomak:
gdje je n broj prijelaza čestica, može se izraziti. Onda. Vrijednost je određena parametrima datog materijala. Dakle, označimo: – koeficijent difuzije, kao rezultat:
U trodimenzionalnom slučaju:
Zamjenom vrijednosti q ovdje dobijamo:
Gdje je D0 faktor frekvencije difuzije, Q je aktivacijska energija difuzije.
Makroskopska difuzija
Zamislite jednostavnu kubičnu rešetku:
Mentalno, između ravni 1 i 2, odaberimo uslovno ravan 3 i pronađemo broj čestica koje prelaze ovu poluravninu s lijeva na desno i s desna na lijevo. Neka je frekvencija skakanja čestica q. Tada će za vrijeme jednako poluravni 3, poluravnina 1 presjeći čestice. Slično, tokom istog vremena, odabrana poluravnina sa strane poluravnine 2 će preseći čestice. Tada se tokom vremena t promjena broja čestica u odabranoj poluravni može predstaviti u sljedećem obliku: . Nađimo koncentraciju čestica - nečistoća u poluravni 1 i 2:
Razlika u volumnim koncentracijama C1 i C2 može se izraziti kao:
Razmotrimo jedan odabrani sloj (L2=1). Znamo da je to koeficijent difuzije, onda:
– Fikov 1. zakon difuzije.
Formula za trodimenzionalni slučaj je slična. Samo umjesto jednodimenzionalnog koeficijenta difuzije, zamjenjujemo koeficijent difuzije za trodimenzionalni slučaj. Koristeći ovu analogiju rezonovanja za koncentraciju, a ne za broj nosilaca, kao u prethodnom slučaju, može se pronaći 2. Fickova difuzija.
– Fikov 2. zakon.
Fikov 2. zakon difuzije je vrlo zgodan za proračune i praktične primjene. Posebno za koeficijent difuzije razni materijali. Na primjer, imamo neki materijal na čiju površinu se taloži nečistoća čija je površinska koncentracija jednaka Q cm-2. Grijanje ovaj materijal, izvršiti difuziju ove nečistoće u njen volumen. U tom slučaju, ovisno o vremenu, uspostavlja se određena raspodjela nečistoća po cijeloj debljini materijala za datu temperaturu. Analitički, raspodjela koncentracije nečistoće može se dobiti rješavanjem Fickove jednadžbe difuzije u sljedećem obliku:
Grafički je to:
Koristeći ovaj princip, parametri difuzije se mogu pronaći eksperimentalno.
Eksperimentalne metode za proučavanje difuzije
Metoda aktivacije
Radioaktivna nečistoća se nanosi na površinu materijala, a zatim se ta nečistoća difundira u materijal. Zatim se dio materijala uklanja sloj po sloj i ispituje se aktivnost ili preostalog materijala ili nagrizanog sloja. I tako je pronađena distribucija koncentracije C po površini X(C(x)). Zatim se, koristeći dobijenu eksperimentalnu vrijednost i posljednju formulu, izračunava koeficijent difuzije.
Hemijske metode
Oni se zasnivaju na činjenici da tokom difuzije nečistoće, kao rezultat njene interakcije sa osnovnim materijalom, nastaju nova hemijska jedinjenja sa svojstvima rešetke različitim od osnovnih.
metode pn spoja
Zbog difuzije nečistoća u poluvodičima, na nekoj dubini poluvodiča, formira se područje u kojem se mijenja tip njegove provodljivosti. Zatim se određuje dubina p-n spoja i iz toga se prosuđuje koncentracija nečistoća na ovoj dubini. I onda to rade po analogiji sa 1. i 2. slučajem.
Spisak korištenih izvora
1. Kittel Ch. Uvod u fiziku solidan./ Transl. iz engleskog; Ed. A. A. Guseva. – M.: Nauka, 1978.
2. Epifanov G.I. Fizika čvrstog stanja: Udžbenik. dodatak za fakultete. – M.: Više. škole, 1977.
3. Ždanov G.S., Khundzhua F.G., Predavanja o fizici čvrstog stanja - M: Izdavačka kuća Moskovskog državnog univerziteta, 1988.
4. Bushmanov B. N., Khromov Yu. Fizika čvrstog stanja: Udžbenik. dodatak za fakultete. – M.: Više. škole, 1971.
5. Katsnelson A.A. Uvod u fiziku čvrstog stanja - M: Izdavačka kuća Moskovskog državnog univerziteta, 1984.
Defekti u kristalima Svaki pravi kristal nema savršenu strukturu i ima niz povreda idealne prostorne rešetke, koje se nazivaju defekti u kristalima.Defekti u kristalima se dijele na nul-dimenzionalne, jedan
Slajd 1 Idealni kristali, u kojima bi svi atomi bili na pozicijama sa minimalnom energijom, praktično ne postoje. Odstupanja od idealne rešetke mogu biti privremena ili trajna. Privremena odstupanja nastaju kada je kristal izložen mehaničkom, termičkom i elektromagnetne vibracije
, kada mlaz brzih čestica prođe kroz kristal, itd. Trajne nesavršenosti uključuju:
Slajd 2
tačkasti defekti (intersticijski atomi, prazna mjesta, nečistoće). Tačkasti defekti su mali u sve tri dimenzije, njihove veličine u svim smjerovima nisu veće od nekoliko atomskih promjera;
Slajd 3
linearni defekti (dislokacije, lanci slobodnih mjesta i intersticijski atomi). Linearni defekti imaju atomske veličine u dvije dimenzije, au trećoj su značajno veće veličine, koje mogu biti srazmjerne dužini kristala;
Slajd 4
ravni, ili površinski, defekti (granice zrna, granice samog kristala). Površinski defekti su mali samo u jednoj dimenziji;
Slajd 5
volumetrijski defekti ili makroskopski poremećaji (zatvorene i otvorene pore, pukotine, inkluzije stranih materija). Volumenski defekti imaju relativno velike veličine, nesrazmjerne sa atomskim prečnikom, u sve tri dimenzije.
Slajd 6 I međuprostorni atomi i prazna mjesta su defekti termodinamičke ravnoteže: na svakoj temperaturi postoji vrlo izvjestan broj defekata u kristalnom tijelu. U rešetkama uvijek ima nečistoća, jer savremenim metodama
Kristalna pročišćavanja još uvijek ne omogućavaju dobivanje kristala sa sadržajem atoma nečistoća manjim od 10 cm-3. Ako atom nečistoće zamijeni atom glavne supstance na mjestu rešetke, to se naziva supstitucijska nečistoća. Ako se atom nečistoće unese u međuprostorno mjesto, naziva se međuprostorna nečistoća.
Slajd 7 Prazno mjesto je odsustvo atoma na mjestima kristalne rešetke, „rupe“ koje su nastale kao rezultat različitih razloga. Nastaje tokom prelaska atoma sa površine na ili od čvorova rešetke do površine (granice zrna, šupljine, pukotine, itd.), kao rezultat plastične deformacije, kada je tijelo bombardirano atomima ili česticama visoke energije. Koncentracija slobodnih mjesta je u velikoj mjeri određena tjelesnom temperaturom. Pojedinačna slobodna radna mjesta mogu se sastajati i spajati u slobodna radna mjesta. Akumulacija mnogih slobodnih mjesta može dovesti do stvaranja pora i šupljina.
Slajd 1
SVOJSTVA DEFEKATA I NJIHOVIH ANSAMBLA U KONDENZOVANOJ MATERI Radijaciona fizika čvrstih telaSlajd 2
![](https://i1.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img1.jpg)
Slajd 3
![](https://i0.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img2.jpg)
Slajd 4
![](https://i1.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img3.jpg)
Slajd 5
![](https://i2.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img4.jpg)
Slajd 6
![](https://i0.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img5.jpg)
Slajd 7
![](https://i1.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img6.jpg)
Slajd 8
![](https://i0.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img7.jpg)
Slajd 9
![](https://i2.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img8.jpg)
Slajd 10
![](https://i1.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img9.jpg)
Slajd 11
![](https://i0.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img10.jpg)
Slajd 12
![](https://i2.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img11.jpg)
Slajd 13
![](https://i2.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img12.jpg)
Slajd 14
![](https://i0.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img13.jpg)
Slajd 15
![](https://i1.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img14.jpg)
Slajd 16
![](https://i1.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img15.jpg)
Slajd 17
![](https://i0.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img16.jpg)
Slajd 18
![](https://i0.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img17.jpg)
Slajd 19
![](https://i2.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img18.jpg)
Slajd 20
![](https://i2.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img19.jpg)
Slajd 21
![](https://i1.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img20.jpg)
Slajd 22
![](https://i1.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img21.jpg)
Slajd 23
![](https://i0.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img22.jpg)
Slajd 24
![](https://i0.wp.com/bigslide.ru/images/10/9591/389/img23.jpg)
Defekti u kristalima. Kristal je ispunjen nedostacima. Kako defekti utiču na čvrstoću kristala? One smanjuju snagu stotinama, hiljadama puta. Ali, kako se deformacija kristala povećava, tako se povećava i broj defekata u njemu. A pošto su defekti u interakciji jedni s drugima, što ih je više, to im je teže da se kreću u kristalu. Pokazalo se da je to paradoks: ako u kristalu postoji defekt, kristal se lakše deformiše i uništava nego ako nema defekta. A ako ima previše nedostataka, onda kristal ponovo postaje jak, a što je više nedostataka, to je uređeniji. To znači da ako naučimo da kontrolišemo broj i lokaciju defekata, moći ćemo da kontrolišemo čvrstoću materijala.
Slajd 21 sa prezentacije "kristal".Veličina arhive sa prezentacijom je 1397 KB.
Hemija 11. razred sažetakdruge prezentacije
“Klasifikacija supstanci” - Klasifikacija supstanci. Jednostavne supstance - metali. Zlato. Zn. Sumpor. Klasifikacija supstanci. CO. Cl2. Metali i nemetali. Ukloniti supstancu koja je nepotrebna prema klasifikacijskim karakteristikama. Jednostavne supstance su nemetali. Na2o. O2. Srebro. O.S. Gabrielyan. 11. razred. Razvrstajte supstance u klase.
“Ciklus elemenata u prirodi” - Denitrificirajuće bakterije. Biljni proteini. Bakterije. Atmosfera. Munja. Ciklus azota. Veliki krug. Organizmi koji se raspadaju. Fosfor se nalazi u raznim mineralima kao što je neorganski fosfation (PO43-). Fosfor je dio gena i molekula koji prenose energiju unutar stanica. Dominantni oblik kiseonika u atmosferi je molekul O2. Umjetna fosfatna gnojiva; deterdženti. Fosfati su rastvorljivi u vodi, ali nisu isparljivi.
“Periodični sistem hemije” - I. Döbereiner, J. Dumas, francuski hemičar A. Chancourtois, engleski. hemičari W. Odling, J. Mendeljejev o mjestu elementa u sistemu; Položaj elementa je određen periodom i brojevima grupe. predviđanje “ekaaluminijuma” (budući Ga, otkrio P. Lecoq de Boisbaudran 1875.), “ekaborona” (Sc, otkrio švedski naučnik L. Nilsson 1879.) i “ekasilicijuma” (Ge, otkrio njemački naučnik K. Winkler 1886.). 1829 - "trijade" od Döbereinera 1850 "diferencijalni sistemi" od Pettenkofera i Dumasa. 1864 Meyer - tabela koja pokazuje odnos atomskih težina za nekoliko karakterističnih grupa elemenata. Newlands - postojanje grupa elemenata sličnih u hemijska svojstva. Kolchina N. 11 "A". Periodični zakon, Periodni sistem hemijski elementi D. I. Mendeljejev.
“Higijenski i kozmetički proizvodi” - Kao deterdžent. Djelovanje druge grupe dezodoransa temelji se na djelomičnom suzbijanju procesa znojenja. Za umjetnike Vodikov peroksid u prahu. Značenje riječi. Kozmetički dekorativni puderi su višekomponentne mješavine. Kozmetika. Završila: Svetlana Šesterikova, učenica 11 a razreda GOU SŠ br. 186. Malo istorije. Faza I. Funkcije deterdženta. Sapuni i deterdženti.
"Srebrna hemija" - Srebrni nitrat, ili lapis - kristali rombičnog sistema. Bradavica nakon kauterizacije srebrnim nitratom. Srebro u umjetnosti. AgNO3 je veoma rastvorljiv. I koje opasnosti krije tajanstveni metal? Formira legure sa mnogim metalima. Većina soli srebra je slabo rastvorljiva u vodi, a sva rastvorljiva jedinjenja su toksična. Tehnologije za proizvodnju čistog metalnog srebra.
- Strip horoskop: političari po horoskopskom znaku (pronađeno na internetu)
- Druidski horoskop: kako odrediti svoje stablo zaštitnika Horoskop drveća po datumu rođenja
- Ruska akademija narodne privrede i javne uprave pri predsjedniku Ruske Federacije - ogranak u
- Rosgvardija Spiskovi kandidata za Saratovsku vojnu crvenu zastavu